Feromagnetický supravodič

Feromagnetické supravodiče jsou materiály, které vykazují vnitřní koexistenci feromagnetismu a supravodivosti. Patří mezi ně UGe2, URhGe, a UCoGe. Důkazy feromagnetické supravodivosti byla také hlášena u ZrZn2 v roce 2001, ale pozdější zprávy tyto výsledky zpochybnily. Tyto materiály vykazují supravodivost v blízkosti magnetického kvantového kritického bodu.

Povaha supravodivého stavu ve feromagnetických supravodičích je v současné době předmětem diskuse. Dřívější výzkumy studovaly koexistenci konvenční s-vlny supravodivosti s putovním ferromagnetismem. +more Nicméně, scénář párování spinového-tripletu brzy získal navrch. Model pro koexistenci párování spinového tripletu a feromagnetismu byl vyvinut v roce 2005.

Tyto modely uvažují rovnoměrnou koexistenci feromagnetismu a supravodivosti, tj. stejných elektronů, které jsou feromagnetické a supravodivé současně. +more Dalším scénářem, kdy existuje souhra mezi magnetickým a supravodivým uspořádáním ve stejném materiálu, jsou supravodiče se spirálovým nebo spirálovým magnetickým uspořádáním. Mezi takové patří ErRh4B4 a HoMo6S8. V těchto případech se supravodivé a magnetické parametry uspořádání navzájem propojují v prostorově modulovaném vzoru, který umožňuje jejich vzájemnou koexistenci, i když již není jednotný. Dokonce párování spinového singletu může koexistovat s ferromagnetismem tímto způsobem.

Teorie

V konvenčních supravodičích tvoří elektrony Cooperovy páry mající opačný spin, které tvoří páry tzv. spinových singletů. +more Nicméně, jiné typy párování jsou také povolené Pauliho principem. V přítomnosti magnetického pole mají spiny tendenci otáčet se za polem, což znamená, že magnetické pole je škodlivé pro existenci Cooperových párů spinových singletů. Životaschopný Hamiltonián v oblasti středního pole pro modelování cestujícího feromagnetismu, který koexistuje s nerovnoměrným stavem spinového tripletu, může být po diagonalizaci napsán jako:.

H = H_0 + \sum_{\mathbf{k}\sigma} E_{\mathbf{k}\sigma}\gamma_{\mathbf{k}\sigma}^\dagger \gamma_{\mathbf{k}\sigma},

H_0 = \frac{1}{2} \sum_{\mathbf{k}\sigma}(\xi_{\mathbf{k}\sigma} - E_{\mathbf{k}\sigma} - \Delta_{\mathbf{k}\sigma}^\dagger b_{\mathbf{k}\sigma}) + INM^2/2,

E_{\mathbf{k}\sigma} = \sqrt{\xi_{\mathbf{k}\sigma}^2 + |\Delta_{\mathbf{k}\sigma}|^2}.

Reference

Externí odkazy

[url=http://xstructure.inr.ac.ru/x-bin/auththeme3.py?level=1&index1=155433&skip=0]Ferromagnetic superconductors - List of Authority Articles on arxiv.org[/url]

Kategorie:Supravodivost